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此外，加厚叶片对液流产生很大的排挤。在上述的精确和近似计算理彳论扬程方法中二 没有考虑这些特点，因此为了在渣浆泵叶轮上应用这些方法，必须对其进行一些修正。对 斯托多拉方法，这样做是最普通的。我们简要研究一个确定叶片无脱流绕流时泵理论扬， 的这种方法。假定叶轮叶片数足以可以认为液樟渴髀殖�1=1分布是躺的。于是液流 在叶轮出口的径向分速度为叶轮出口半径和宽度。
下面研究液流在叶轮之间空间的相对运动。使叶片和在叶轮内的液体的系统具有以角 速度一⑴绕叶轮轴的旋转运动。同时叶片是不动的，而叶片之间空间内液体将以角速度 转动。液体相对运动是稳定的涡漩。在叶片之间空间内流束沿着叶片之间空间内分布 的封闭轨线运动，叶轮内液体流量等于零内环流示意图速度三角形成切的示意图。
无限叶片数和有限叶片数时液流 相对速度；一与液体流量有关的径向 速度；一叶轮出口圆周速度。这样，为决定液体在叶片之间空间内相对运动参数，必须将两个所研究的液体相加。
同时应该注意，使它们相加，流束在叶片叶型磨削处汇合。为了近似决定叶轮出口速度环量0，假设决定流量的液体流线相同。如果只有这些 流线存在，叶轮出口速度三角形就虚线所示那样。于是液体在叶轮出口的速
度环量为式中尺2^叶轮出口半径；无限叶片数时液体在叶轮出口的绝对速度的切向速度。
液体在叶片之间空间内相对运动时的转动，在每对叶片之间产生沿着叶轮出口圆周弧 线的速度环量，其方向为叶轮转动的正方向。这个速度环量的存在表明，在绘制叶轮出口 速度三角形时，必须将液体相对速度功200与环量沿着叶轮出口圆周弧线的平均速度相 力口。这样，相对速度是大于如2并与圆周速度有一个较小倾角。这种情况下叶轮出口速度
三角形，用实线示在。
下面估算修正值么用半径尺2圆周弧线和垂直于相对运动时封闭液流流线的两务曲线，限定叶片之间空间的表面。这两条曲线在点0相交，并根据紀 采用的假设，等分择角。
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