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具有实际不破坏结构的流动维多夫状态（由于流速很小，没有得到实际应用一具有连续破坏结构的流动—宾汉体状态，称为结构状态，在这种流动状态时，有效（牛顿体）黏性随着速度增大而减小；这就证实了结构粘结的强烈破坏。
具有实际完全破坏结构的流动伪层流动态，不存在流动核，即剪切扩展到整个断面，但是速度分布图还不完全与牛顿
流体层流时速度分布相符合。紊流状态，在这种状态下，悬浮液黏塑性对水力阻力实际上没有影响，在一定流速时，这种状态过渡到水力阻力系数具有恒定值的自模状态。
悬浮液在结构状态下流动时沿圆管长度方向上压力损失，悬浮液（实线〉和清水 (虚线〉流动时单位压力损失曲线单位压力损失@与利用方程0线性化得到的流量之间变化曲线，即取消除远小于前两项的第三项。用方程线性化方法得到的损失直线与轴线璧相交于点:中4夕。为当0=0，即时的压降。这点位于流量等于零时实随上面，比实随高。
悬浮液在管内流动时压力损失曲线与流量有关，从位于式〈2 - 3-0表示的直线与轴线交点下面的点^开始，并且随着通过管内流量的增大更加趋近于这条直线。与方程线性化有关的实际误差，主要在比较小的流量时产生，随着流量增大，误差变小。
悬浮液流速增大，将导致管壁与液流塑性核之间液体层区扩大，并且在速度很小时， 这个层的流动状态为层流。当壁面切应力趋于无限大时，即流速很大时，具有不破坏结构 塑性核半径理论上趋于零。实际上当液体层的层流状态范围变得相当广阔时，其中紊流开 始发展，并且在一定条件下整个液体运动变为伪层流和紊流状态。同时悬浮液塑性结构被 破坏，压力损失变为近似等于黏性相同的牛顿液体压力损失，即与平均流速的二次方成 正比。
为了推广实现悬浮液从一种状态过渡到另一状态的条件，适当引用与牛顿流体的雷诺 数相似的无因次量。具有很大实际意义的是与过渡到自模流动状态相对应的雷诺数
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